Меню





Столкновительный член


Столкновительный член. Cтраница 2. При вычислении коэффициентов в столкновительном члене Фоккера - Планка необходимо было обрезать. их просто столкиовениями) учитываются стоящим в правой части столкновительным членом Си. Вопрос об отделении самосогласованного поля от. Его правая часть представляет собой специфическую форму столкновительного члена д %“-=$т{п, и} () и приводит к возрастанию энтропии, в чем.

Такие взаимодействия вызывают суперпозицию большого-малых сил и хорошо описываются столкновительным членом Фоккера - Планка. Для дальних столкновений в пределах этой сферы мы получаем уравнение Фоккера - Планка. Для того чтобы получить выражения для правых частей 1.

Столкновительный член

Полученное условие равновесия представляет собой запись закона действующих масс для рассматриваемой реакции. Для того чтобы получить выражения для правых частей 1. Поэтому в данном разделе при нахождении решения уравнения Больцмана методом Энскога - Чепмена будем ссылаться, когда это необходимо, на результа ты, полученные в гл.

Столкновительный член

Аналогично экспериментально определяются константа напряжения в течении Куэтта. Такие взаимодействия вызывают суперпозицию большого-малых сил и хорошо описываются столкновительным членом Фоккера - Планка. Для дальних столкновений в пределах этой сферы мы получаем уравнение Фоккера - Планка.

Полученное условие равновесия представляет собой запись закона действующих масс для рассматриваемой реакции. На этот раз вместо простых интегралов нам приходится иметь дело с интегралами гораздо более сложными, содержащими интегрирование и дифференцирование различных функций от W, Ls и Lr.

Радиус сферы, которая разделяет две зоны - это радиус Дебая, так что для столкновений внутри этой сферы применимо уравнение Больцмана. Трудности решения и анализа кинетического уравнения Больцмана обусловлены нелинейностью столкновительного члена.

Для того чтобы получить выражения для правых частей 1. В первом случае полностью пренебрегается столкновительными членами St e и рассмотрение ведется на основе модели, известной под названием кинетической модели Власова. Его решение в общем случае связано с большими трудностями.

Для того чтобы получить выражения для правых частей 1. Тем не менее, в настоящее время хорошо разработаны методы, пригодные для отыскания специальных решений этого уравнения, представляющих наибольший практический интерес. Переход к гидродинамическому пределу в столкновительном члене не вызывает никаких особых трудностей, однако даже в однородной плазме здесь возникает серьезная проблема иного рода.

Разложение по полиномам Лагерра также необходимо при анализе столкновительных членов Hrs в правой части уравнения 8. Поэтому не удивительно, что для столкновительного члена были предложены другие, более простые выражения. Первая йз них приводит к уравнению Больцмана, вторая самые дальние-столкновения дает уравнение Власова.

Это обусловлено дальнодей-ствующим характером сил; аналогичная проблема рассматривалась в разд. В первом случае полностью пренебрегается столкновительными членами St e и рассмотрение ведется на основе модели, известной под названием кинетической модели Власова. Столкновительный член Cтраница 2.

В этом смысле уравнение Балеску - Ленарда не требует такой вольной процедуры. Полученное условие равновесия представляет собой запись закона действующих масс для рассматриваемой реакции. Трудности решения и анализа кинетического уравнения Больцмана обусловлены нелинейностью столкновительного члена.

Поэтому не удивительно, что для столкновительного члена были предложены другие, более простые выражения. Для дальних столкновений в пределах этой сферы мы получаем уравнение Фоккера - Планка. Правда, при использовании математических машин объем вычислений существенно уменьшается [18], стр.

Однако для не очень плотной плазмы часто пользуются столкновительным членом больцмановского типа , так как при соответствующем обрезании пределов интегрирования получаются те же результаты, что и при использовании уравнения Ландау.

Именно, столкновительный член Фоккера - Планка вводит необратимость в модель Власова. Полученное в предыдущем разделе уравнение Больцмана 7. Такие взаимодействия вызывают суперпозицию большого-малых сил и хорошо описываются столкновительным членом Фоккера - Планка.

С точки зрения нахождения этих суммарных величин любое вычисление полей потока представляется бесполезной тратой времени. Однако для не очень плотной плазмы часто пользуются столкновительным членом больцмановского типа , так как при соответствующем обрезании пределов интегрирования получаются те же результаты, что и при использовании уравнения Ландау.

При решении уравнения Больцмана методом моментов или замене столкновительного члена простой моделью отказываются от намерения точно, исследовать функцию распределения и ограничиваются изучением пространственных изменений некоторых моментов, имеющих конкретный физический смысл, таких, как плотность, массовая скорость, температура и тепловой поток.

К их числу относится метод Энскога - Чепмена, с помощью которого удается не только найти явное выражение для одночастичной функции распределения в виде ряда по некоторому малому параметру , но и получить последовательность все более точных по отношению к указанному малому параметру систем уравнений, описывающих изменение во времени гидродинамических полей разреженного газа.

В первом случае полностью пренебрегается столкновительными членами St e и рассмотрение ведется на основе модели, известной под названием кинетической модели Власова. Полученное условие равновесия представляет собой запись закона действующих масс для рассматриваемой реакции.

Это обусловлено дальнодей-ствующим характером сил; аналогичная проблема рассматривалась в разд.

Трудности решения и анализа кинетического уравнения Больцмана обусловлены нелинейностью столкновительного члена. К их числу относится метод Энскога - Чепмена, с помощью которого удается не только найти явное выражение для одночастичной функции распределения в виде ряда по некоторому малому параметру , но и получить последовательность все более точных по отношению к указанному малому параметру систем уравнений, описывающих изменение во времени гидродинамических полей разреженного газа.

Поэтому не удивительно, что для столкновительного члена были предложены другие, более простые выражения. Поэтому в данном разделе при нахождении решения уравнения Больцмана методом Энскога - Чепмена будем ссылаться, когда это необходимо, на результа ты, полученные в гл.

Полученное в предыдущем разделе уравнение Больцмана 7. При вычислении коэффициентов в столкновительном члене Фоккера - Планка необходимо было обрезать интеграл при интегрировании по углу рассеяния, чтобы получить конечный результат. Однако следует заметить, что для сравнения с некоторыми экспериментальными данными не требуются даже столь ограниченные сведения.

Трудности решения и анализа кинетического уравнения Больцмана обусловлены нелинейностью столкновительного члена. Метод Энскога - Чепмена уже рассматривался в гл. Для дальних столкновений в пределах этой сферы мы получаем уравнение Фоккера - Планка. Однако для не очень плотной плазмы часто пользуются столкновительным членом больцмановского типа , так как при соответствующем обрезании пределов интегрирования получаются те же результаты, что и при использовании уравнения Ландау.



Порно шдт оргазм от секса
Порно в библиотеке онлайн смотреть
Порно из домашнего архива мама и сын
Секс сем парам в москве
Девочки в тюрьме видео секс
Читать далее...